Michelson의 경험은 간단합니다. Michelson-Morley 경험. 다른 사전에서 "Michelson-Morley Experiment"가 무엇인지 확인
우리는 이미 한때 상상의 "에테르"를 통해 지구 운동의 절대 속도를 결정하려는 시도가 있었으며, 당시 생각했던 것처럼 모든 공간에 퍼져 있다고 말했습니다. 가장 유명한 실험은 1887 년 Michelson과 Morley에 의해 수행되었습니다. 그러나 18 년이 지나야 아인슈타인은 그들의 경험의 부정적인 결과를 설명했습니다.
Michelson-Morley 실험을 위해 장치가 사용되었으며 그 다이어그램은 그림 1에 나와 있습니다. 15.2. 장치의 주요 부품 : 광원 A, 은색 반투명 \u200b\u200b유리판 B, 두 개의 거울 C 및 E.이 모든 것이 후판에 단단히 고정되어 있습니다. 미러 C와 E는 플레이트 B에서 동일한 거리 L에 배치되었습니다. 플레이트 B는 입사 광선을 서로 수직으로 두 개로 분할합니다. 그들은 거울로 향하고 플레이트 B에 다시 반사됩니다.
플레이트 B를 다시 통과하면 두 빔이 서로 중첩됩니다 (D 및 F). B에서 E 로의 빛의 이동 시간이 B에서 C 로의 이동 시간과 같으면 나오는 빔 D와 F는 위상이 같고 상호 증폭됩니다. 이 시간이 조금이라도 다르면 빔에서 위상 변화가 발생하여 결과적으로 간섭이 발생합니다. 장치가 에테르에서 "정지 상태"인 경우 시간은 정확히 동일하며 속도 u로 오른쪽으로 이동하면 시간 차이가 나타납니다. 왜 그런지 보자.
먼저 B에서 E까지 빛의 이동 시간을 계산해 보겠습니다. "there"시간을 t 1과 같게하고 시간 "back"을 t 2와 같게합니다. 그러나 빛이 B에서 거울로 이동하는 동안 장치 자체는 거리 ut \u200b\u200b1로 이동하므로 빛은 경로 L + ut 1을 c의 속도로 이동해야합니다. 따라서이 경로는 ct 1로 표시 할 수 있습니다. 그 후,
(이 결과는 장치와 관련된 빛의 속도가 c-u라는 것을 고려하면 분명해집니다. 그러면 시간은 길이 L을 c-u로 나눈 것과 같습니다). 마찬가지로 t 2를 계산할 수 있습니다. 이 시간 동안 플레이트 B는 거리 ut \u200b\u200b2에 접근하므로 되돌아가는 빛은 L-ut 만 통과해야합니다. 그때
총 시간은
이것을 형식으로 작성하는 것이 더 편리합니다.
이제 빛이 플레이트 B에서 미러 C로 이동하는 시간 t 3을 계산해 봅시다. 이전과 마찬가지로 시간 t 3 미러 C는 거리 ut \u200b\u200b3 (위치 C '까지)만큼 오른쪽으로 이동하고 빛은 따라 이동합니다. 빗변 BC '거리 ct 3. 직각 삼각형에서
또는
지점 C '에서 뒤로 걸어 갈 때 빛은 같은 거리를 이동해야합니다. 이것은 그림의 대칭에서 볼 수 있습니다. 이것은 반환 시간이 동일하고 (t 3) 총 시간이 2t 3임을 의미합니다. 우리는 그것을 다음과 같이 쓸 것입니다.
이제 두 시간을 비교할 수 있습니다. (15.4)와 (15.5)의 분자는 동일합니다. 이것은 휴지 상태의 장치에서 빛이 전파되는 시간입니다. 분모에서 u 만 c보다 훨씬 작 으면 u 2 / c 2라는 용어는 작습니다. 이 분모는 장치의 움직임으로 인해 시간이 얼마나 변하는 지 보여줍니다. 이러한 변화는 동일하지 않다는 점에 유의하십시오. 빛이 C로 돌아 오는 시간은 E와 돌아 오는 시간보다 약간 짧습니다. 미러에서 B까지의 거리가 동일하더라도 일치하지 않습니다. 이 차이를 정확하게 측정하는 것만 남아 있습니다.
여기에 기술적 인 미묘함이 하나 있습니다. 길이 L이 정확히 같지 않으면 어떻게 될까요? 결국, 당신은 절대 평등을 이루지 못할 것입니다. 이 경우 장치를 90 ° 회전하고 기체를 이동 방향으로 배치하고 BE를 가로 질러야합니다. 길이의 차이는 역할을 중단하고 악기를 돌릴 때 간섭 무늬의 이동을 관찰하는 것만 남아 있습니다.
실험 중에 Michelson과 Morley는 BE 세그먼트가 지구의 궤도 운동 (낮과 밤의 무기한 시간)과 평행 한 것으로 밝혀 지도록 장치를 배치했습니다. 궤도 속도는 약 30km / 초이며 낮이나 밤의 특정 시간과 연중 특정 시간에 "에테르의 드리프트"가이 값에 도달해야합니다. 장치는 이러한 현상을 감지 할만큼 민감했습니다. 그러나 시간의 차이는 발견되지 않았습니다. 에테르를 통한 지구의 이동 속도는 감지 할 수 없었습니다. 테스트 결과는 0이었습니다.
신비 스러웠습니다. 이것은 놀라운 일이었습니다. 교착 상태에서 벗어나는 방법에 대한 첫 번째 유익한 아이디어는 Lorenz에 의해 제시되었습니다. 그는 모든 물질 체가 이동 중에 수축하지만 이동 방향으로 만 수축한다고 인정했습니다. 따라서, 정지 된 신체의 길이가 L 0이면, 속도 u (L ║라고 부르겠습니다. 여기서 || 기호는 신체의 길이를 따라 움직임이 발생 함을 나타냄)로 움직이는 신체의 길이는 다음과 같습니다. 공식
이 공식을 Michelson-Morley 간섭계에 적용하면 B에서 C까지의 거리는 동일하게 유지되고 B에서 E까지의 거리는 L √1-u 2 / s 2로 단축됩니다. 따라서 식 (15.5)는 변경되지 않지만 식 (15.4)의 L은 (15.6)에 따라 변경됩니다. 결과적으로 우리는
이것을 (15.5)와 비교하면 이제 t 1 + t 2 \u003d 2t 3임을 알 수 있습니다. 따라서 장치가 우리가 가정 한대로 실제로 수축하면 Michelson-Morley 실험이 효과를 내지 못한 이유가 분명해집니다.
수축 가설은 경험의 부정적인 결과를 성공적으로 설명했지만, 그 자체가 경험을 설명하는 데 어려움을 없애는 것이 유일한 목적이라는 비난에는 무방비 상태였습니다. 그녀는 너무 인위적이었습니다. 그러나 에테르 바람을 감지하는 다른 실험에서도 비슷한 어려움이 발생했습니다. 결국 자연이 인간에 대한 "음모"에 들어간 것처럼 보였고, 그녀는 음모에 의지했다가 이제는 사람이 u를 측정하려고하는 모든 현상을 무효화하기 위해 새로운 현상을 도입했습니다.
그리고 마지막으로, 완전한 비밀이 자연의 법칙이라는 것이 인정되었습니다 (Poincaré가 지적)! Poincaré는 자연적으로 어떤 식 으로든 에테르 바람을 감지하는 것이 불가능하다는 법칙이 있습니다. 즉 절대 속도를 감지하는 것이 불가능합니다.
Michelson-Morley 실험근본적으로 "에테르 바람"(또는 그 부재의 사실)을 공개함으로써 세계 에테르의 존재를 확인 (또는 반박)하는 것을 목표로합니다.
앨버트 아브라함 마이클 슨 1852-1931
그의 이름을 딴 Michelson 간섭계의 발명과 빛의 속도의 정밀 측정으로 유명한 독일 출신의 미국 물리학 자. 1887 년에 Michelson은 E. W. Morley와 함께 Michelson-Morley 실험으로 알려진 실험을 수행했습니다. 1907 년 노벨 물리학상을 수상했습니다. "정확한 광학 기기를 만들고 이들의 도움을 받아 분광 및 도량형 연구를 수행했습니다."
에드워드 윌리엄스 몰리1839 1923 ) -미국 물리학 자.
가장 잘 알려진 것은 Michelson과 공동으로 수행 한 간섭계 분야에서의 그의 작업이었습니다. 화학에서 Morley의 가장 높은 업적은 원소의 원자 질량과 수소 원자의 질량을 정확하게 비교 한 것으로 과학자는 여러 과학 학회에서 상을 수상했습니다.
고려되는 경험의 본질
Michelson-Morley 실험의 본질은 실험 설정에서 간섭 패턴을 얻고 "에테르 바람"의 영향을받는 두 광선의 가장 작은 비 동기화를 드러내는 것입니다. 이 경우 에테르의 존재가 증명됩니다. 그 당시 에테르는 빛이 소리 진동처럼 전파되는 체적 분포 물질과 유사한 매체로 이해되었습니다.
체험의 본질은 다음과 같습니다. 수집 렌즈를 통과하는 단색 광선이 45도 각도로 기울어 진 반투명 거울 B에 부딪 히고, 두 개의 광선으로 나뉘며, 그중 하나는 장치 상대의 이동 방향에 수직으로 이동합니다. 에테르에, 다른 하나는이 운동과 유사합니다. 반투명 거울 B에서 같은 거리 L에 두 개의 평면 거울 C와 D가 설치되어 있습니다.이 거울에서 반사되는 빛의 광선은 다시 거울 B에 떨어지고 부분적으로 반사되어 부분적으로 투과되어 스크린 (또는 망원경) E.
간섭계가 에테르에 대해 상대적으로 정지되어있는 경우 경로에서 첫 번째 및 두 번째 광선이 보내는 시간은 동일하며 동일한 위상의 두 개의 일관된 광선이 검출기에 부딪 힙니다. 결과적으로 간섭이 발생하고 간섭 패턴에서 중앙 밝은 점이 관찰 될 수 있으며, 그 특성은 두 빔의 파면 모양 비율에 의해 결정됩니다. 간섭계가 에테르에 대해 상대적으로 이동하면 광선이 경로에서 보내는 시간이 달라집니다. 간섭 패턴의 예상되는 이동은 간섭 무늬 사이 거리의 0.04 여야합니다.
가장 큰 어려움은 왜곡을 일으키지 않고 장치를 회전시키는 것이었고, 다른 하나는 진동에 대한 극도의 민감성이었습니다.
이러한 어려움 중 첫 번째는 수은에 떠 다니는 거대한 돌 위에 장치를 설치함으로써 완전히 제거되었습니다. 두 번째는 반복 반사로 인한 광 경로를 원본보다 거의 10 배 더 높은 값으로 증가시켜 극복했습니다.
석판의 면적은 약 1.5 x 1.5m, 두께는 0.3m, 외경 1.5m, 내경 0.7m, 두께 0.25m의 고리 모양의 목재 플로트 위에 놓였습니다. 플로트는 1.5cm 두께의 주철 쟁반에 들어있는 수은 위에 위치하여 플로트 주위에 약 1cm의 여유 공간이 있습니다. 돌의 각 모서리에는 네 개의 거울이 있습니다. 평면 평행 유리판이 돌의 중앙 근처에 위치했습니다.
관찰은 다음과 같이 수행되었다. 주철 트레이 주변에는 등거리에있는 16 개의 마크가 있습니다. 장치는 매우 느리게 회전 (6 분에 1 회전)되었고 몇 분 후 표시 중 하나를 통과하는 순간 마이크로 미터 필라멘트의 교차점은 가장 밝은 간섭 무늬를 겨냥했습니다. 회전이 너무 느려서 쉽고 정확하게 할 수있었습니다. 마이크로 미터의 나사 머리의 판독 값이 기록되었고 돌이 계속 움직 이도록 매우 가볍고 부드럽게 밀었습니다. 다음 표시를 통과 할 때 절차가 반복되었고이 모든 것이 장치가 6 회전을 완료 할 때까지 계속되었습니다.
정오 관측에서 회전은 시계 반대 방향으로, 저녁에는 시계 방향으로 회전했습니다. 관찰 결과는 Fig. 5. 곡선 1은 정오 관측에 해당하고 곡선 2는 저녁 관측에 해당합니다. 점선은 이론상의 오프셋의 1/8을 보여줍니다. 그림에서 지구와 발광 에테르의 상대 운동으로 인해 변위가 발생하면 줄무늬 사이의 거리의 0.01보다 훨씬 클 수 없으며 초기 가정과 일치하지 않는다는 결론을 내릴 수 있습니다.
실험의 중요한 특징
따라서 1 년 동안의 설정을 관찰 한 Michelson과 Morley는 간섭 패턴에서 어떤 변화도 발견하지 못했습니다. 완전한 천상의 평온! 결과 : 에테르 바람, 따라서 에테르는 존재하지 않습니다. 에테르 바람과 에테르가없는 경우, 뉴턴의 고전 역학 (특정 절대 기준 프레임을 의미 함)과 맥스웰 방정식 (빛의 속도가 의존하지 않는 제한 값을 갖는 것에 따라) 사이의 불용성 갈등이 발생합니다. 참조 틀의 선택)이 명백 해졌고 궁극적으로 상대성 이론의 출현으로 이어졌습니다. Michelson-Morley 실험은 마침내 자연에“절대 기준 틀”이 없다는 것을 보여주었습니다. Michelson-Morley 실험은 특수 상대성 이론의 근본적인 확인이되었습니다. Michelson과 Morley의 결론은 19 세기 말부터 수행 된 실험을 여러 번 반복 한 후에도 흔들리지 않았습니다. 현재까지.
러시아 과학자 V.A. 아츠 코프 스키는 아인슈타인의 상대성 이론의 실험적 기초를 꼼꼼하게 분석 한 결과 다음과 같은 결론을 내 렸습니다. 획득, 상대성 이론의 진술과 결론을 확인 A. 아인슈타인은 존재하지 않습니다. "
이 결론은 가장 유명한 실험 인 Michelson-Morley 실험으로 확장됩니다. Michelson-Morley 간섭계는 지구에 대해 움직이지 않고 빛만 움직였습니다. 저자는 빛의 간섭 무늬의 편차에 대한 지구 운동 속도 V \u003d 30km / s의 태양에 대한 영향을 기록 할 수 있다고 믿었습니다. 계산은 공식에 따라 이루어졌습니다.
예상되는 0.04 프린지 이동은 기록되지 않았습니다. 그리고 어떤 이유로 저자들은 이론과 실험의 차이에 대한 이유를 찾지 않았습니다. 그들을 위해 해보자.
광자는 질량을 가지고 있기 때문에 지구는 관성 기준 시스템이며 중력장에서의 행동은이 장에서 질량을 가진 다른 물체의 행동과 다르지 않아야합니다. 따라서 우리는 속도가 아닌 위의 공식으로 대체해야합니다. 태양에 대한 지구 (V \u003d 30km / s) 및 지구 표면의 속도 (V \u003d 0.5km / s)는 축을 중심으로 회전하여 형성됩니다. 그러면 Michelson-Morley 실험에서 예상되는 간섭 무늬의 이동은 0.04가 아니라 훨씬 적습니다.
. (423)
따라서 Michelson-Morley 악기가 프린지의 변위를 보이지 않았다는 것은 놀라운 일이 아닙니다. 그리고 우리는 이제 그 이유를 알고 있습니다. 필요한 감도 (정확성)가 부족했습니다.
그럼에도 불구하고 노벨위원회는 1907 년 A. Michelson에게 "정밀 광학 기기의 제작과 분광학 및 도량형 연구 수행에 대한 공로"를 노벨상을 수상했습니다. 우리는 Michelson의 실험에 대한 잘못된 해석이 A. Einstein의 잘못된 상대성 이론에 대한 실험적 근거라고 덧붙입니다.
그러나 간섭 무늬의 이동을 기록하는 광원과 장치가 지구의 중력장에서 이동 (회전)하도록 그러한 실험을 설정하면 어떨까요? 이 경우 전체 설비가 회전하지 않고 회전하는 동안 기기 판독 값이 비교됩니다. 설치 회전이없는 경우 측정 원리가 Michelson-Morley 실험의 측정 원리와 다르지 않으며 장치가 간섭 무늬의 변위를 나타내지 않음이 즉시 분명합니다. 그러나 설치가 지구의 중력장에서 회전하기 시작하면 표시된 밴드의 이동이 즉시 나타납니다. 이것은 빛이 소스에서 수신기로 이동하는 동안 후자의 위치가 소스에 대한 지구의 중력장에서 변경되고 장치가 표시된 대역의 변위를 기록해야한다는 사실에 의해 설명됩니다.
다시 강조하겠습니다. Michelson-Morley 실험에서 신호의 소스와 수신기의 위치는 지구의 중력장에서 서로에 대해 상대적으로 변하지 않지만 우리가 설명한 예에서는 변합니다. 이것이이 실험의 주요 차이점입니다. 설명 된 기본 논리는 Sagnac의 경험에 의해 설득력있게 확인됩니다. 그의 실험 결과는 Michelson-Morley 간섭계의 판독 값과 모순되며,이 사실은 상대 주의자들에 의해 가라 앉히고 완고하게 무시되어 그들이 과학적 진실에 관심이 없음을 분명히 보여줍니다.
우리는 아인슈타인의 상대성 이론의 오류에 대한 상당히 강력한 증거를 인용했습니다. 그래서 질문이 무의식적으로 발생합니다. 아인슈타인의 상대성 이론이 20 세기 물리학의 모든 업적의 기초에 있다는 사실을 이제 인식하는 방법 세기? 아주 간단합니다! 이러한 모든 업적은 주로 물리 이론을 테스트하려는 목적이 아니라 군사적 목적이나 시장 정복에 사용될 수있는 그러한 결과를 얻기 위해 실험을 수행 한 실험 물리학 자들의 노력의 결과입니다. 제품.
물론 이론가들은 이러한 업적에 대한 설명을 찾고 어떻게 든이를 입증하려고 노력했지만 이러한 설명은 대략적이고 피상적 인 것으로 밝혀졌습니다. 물질과 우주의 깊은 기초를 설명하는 데있어 주된 장애물은 아인슈타인의 잘못된 이론에 의해 형성된 사고의 고정 관념과 비판으로부터 이러한 이론을 방어하려는 지지자들의 주장이었습니다.
12.5. 태양계 행성은 어떻게 태어났는가
태양계 행성의 형성에 관한 가설 만 분석해 보겠습니다. 그에 따라 태양 근처에서 날아간 별에서 형성되어 중력장으로 포착되었습니다 (그림 228, a).
그림: 228. a)-태양 주위의 행성 이동 다이어그램; 개요
태양 (C)의 중력에 의해 별 A를 포함
궤도 운동으로
이 가설을 통해 행성의 탄생과 관련된 대부분의 주요 질문에 대한 답을 찾을 수 있습니다.
태양계 행성의 탄생 과정에 대한 분석은이 분석에서 따라야 할 주요 질문의 공식화로 시작됩니다.
1. 모든 행성의 궤도는 왜 거의 원형입니까?
2. 모든 행성의 궤도가 거의 같은 평면에있는 이유는 무엇입니까?
3. 왜 모든 행성이 같은 방향으로 태양을 중심으로 회전합니까?
4. 왜 행성의 축을 중심으로 한 행성 (천왕성 제외)의 회전 방향이 태양을 중심으로 한 회전 방향과 일치합니까?
5. 대부분의 행성 위성의 궤도면이 적도면에 가까운 이유는 무엇입니까?
6. 대부분의 위성의 궤도가 거의 원형 인 이유는 무엇입니까?
7. 왜 대부분의 위성과 토성의 고리는 태양 주위의 행성과 같은 방향으로 행성 주위를 회전합니까?
8. 행성의 밀도 구배가있는 이유는 무엇입니까?
9. 행성이 태양에서 멀어짐에 따라 변화하는 행성 밀도의 규칙 성이 기존 태양의 중심부에서 표면으로의 밀도 변화와 유사하다고 가정 할 수 있습니까?
10. 왜 행성과 태양의 거리에 따라 밀도가 먼저 감소한 다음 약간 증가하는 이유는 무엇입니까?
우리는 이미 광자, 전자, 양성자 및 중성자와 같은 주요 기본 입자의 형성이 플랑크 상수 (219) 인 수학적 모델 인 각운동량 (각운동량)의 보존 법칙에 의해 지배된다는 것을 보여주었습니다. 우리는이 법칙을 물질 세계의 형성을 지배하는 주요 법칙이라고 불렀습니다. 이것으로부터 태양계 행성의 탄생 과정을 지배하는 동일한 법칙이 적용되었습니다. 이제 우리는이 가설과 현실의 연결 가능성이 높다는 것을 확신하게 될 것입니다.
행성은 직선 운동을하지 않지만 태양과 축을 기준으로 회전하므로 이러한 회전을 설명하기 위해 각운동량 보존 법칙의 수학적 모델을 사용합니다.
그리고 이제 우리는 가설을 세웁니다. 태양계의 행성은 태양을지나 날아가는 별에서 형성되었으며 중력장에 의해 포착되었습니다 (그림 228, b, 위치 : 1, 2, 3, 4, 5 ...). 별이 태양에서 멀리 떨어져있을 때 우주에서 움직일 때, 그것은 태양의 회전축과 평행 한 (주로) 그 축을 중심으로 만 회전했습니다. 별이 우리에게 알려지지 않은 자체 운동 순간을 갖는 것은 매우 자연스러운 일입니다. 그러나 우리는 외부 힘의 부재로 인해이 순간이 일정하게 유지된다는 것을 알고 있습니다. 태양에 다가 가면서 태양의 중력이 별에 작용하기 시작했습니다.
이 별이 태양에서 첫 번째 행성 수성까지의 거리와 같은 거리에서 태양을지나 갔다고 가정합니다. 태양의 중력 (그림 228, b, 위치 : 2, 3, 4 ...)이이 별을 태양 주위의 원형 운동으로 끌어 당기는 것은 매우 자연스러운 일입니다. 다음 가정은 축을 중심으로 한 별의 회전 방향이 태양을 중심으로 한 별의 회전 방향과 일치한다는 것입니다. 그 결과, 축을 중심으로 한 별의 회전 각운동량이 태양 주위의 회전 각운동량에 추가되었습니다.
별은 태양과 같은 플라즈마 상태에 있었기 때문에 질량과 크기가 태양보다 작기 때문에 관성의 원심력과 태양의 중력이 같을 때만 궤도에 머물 수있을 것입니다. 228, b, 위치 5). 이 평등이 그렇지 않다면, 원심력의 관성력과 태양의 중력 사이의 평등을 보장하는 별의 단단하게 결합 된 플라즈마 (그림 228, 위치 6)의 일부만 첫 번째 궤도를 형성했습니다. 별의 나머지 플라즈마는 더 큰 관성 원심력의 작용으로 태양에서 멀어지기 시작했습니다 (그림 228, 위치 7). 태양에서 멀어지는 과정에서 안정된 구조의 다음 부분이 별의 후퇴 부분에서 형성되기 시작했으며, 태양의 중력이 다시 별의 플라즈마에서 분리되어 두 번째 행성 인 금성을 형성했습니다. 묘사 된 사건의 순서는 태양 주위의 행성을 형성했습니다.
이제 태양계의 탄생에 대해 설명 된 가상 시나리오의 신뢰성을 증명할 필요가 있습니다. 이를 위해 우리는 태양계 행성의 현재 상태에 대한 정보를 수집합니다. 이 정보에는 모든 행성의 질량과 큰 위성, 모든 행성의 밀도, 반지름, 궤도 반경, 궤도 속도 및 행성의 축에 대한 행성의 회전 각속도를 포함해야합니다. 이 정보를 통해 별이 태양 주위를 회전하기 시작할 때 별의 궤도 각운동량을 찾을 수 있습니다. 관성의 원심력이 태양의 중력보다 크다는 사실로 인해 태양에서 멀어지는 별은 기존 행성의 궤도에 플라즈마 질량을 남길 것입니다. 그들의 위성.
모든 현대 행성의 총 각운동량이 태양 주위의 궤도 운동이 시작되는 순간에 별의 각운동량과 같을 것이라는 것은 매우 자연스러운 일입니다 (그림 228, b, 위치 5).
자, 태양과 행성에 대한 기본 정보를 제공하겠습니다. 태양은 질량이있다 
... 반경은 같고 밀도 
... 축을 중심으로 한 태양의 회전 각속도는 다음과 같습니다. 
... 모든 행성과 위성의 질량의 합이 태양의 질량보다 거의 1000 배 적은 것으로 알려져 있습니다. 아래 표에서. 61은 태양계 행성의 질량과 밀도를 보여줍니다.
표 61. 행성의 질량과 위성, 행성 밀도
| 행성 | 무게, kg | 밀도, |
| 1. 수은 | ||
| 2 금성 | ||
| 3. 토지 |  | |
| 4. 화성 | ||
| 5. 목성 |  | |
| 6. 토성 |  | |
| 7. 천왕성 | ||
| 8. 해왕성 |  | |
| 9. 명왕성 | ||
| 합계 |
우리는 인터넷에서 행성의 매개 변수에 대한 기본 정보를 수집했습니다 : 천문학 + 아마추어를위한 천문학 + 태양계 + 행성 이름 + 행성의 숫자. 이 참조 정보의 컴파일러는 많은 실수를 저질렀습니다. 예를 들어, 그들의 데이터에 따르면 목성과 토성의 궤도 반경은 동일하지만 천문 단위로 표시되는 해왕성의 궤도 반경은 킬로미터로 표시되는 크기와 다릅니다. 발표 된 가설은 천문학 자에게 흥미로울 것으로 보입니다. 전문가들은 더 정확한 정보를 보유하고있어 계산 결과를 개선 할 것입니다.
행성 밀도의 변화 순서에 주목합시다. 태양에 더 가까운 것들은 밀도가 더 높습니다. 행성이 태양에서 멀어짐에 따라 밀도가 먼저 감소한 다음 다시 증가합니다. 가장 작은 밀도는 토성이고 가장 큰 밀도는 지구입니다. 플라즈마 상태에있는 태양이 밀도 ( )는 고체 상태 인 목성, 토성, 천왕성보다 큽니다.
토성은 주로 고체 수소와 헬륨으로 구성되어 있다고 믿어집니다. 수소와 헬륨 외에도 Neptune과 Pluto에는 다른 화학 원소가 포함되어 있습니다.
모든 행성이 별에서 형성되었다고 가정한다면, 연속적으로 형성된 행성에서 형성된 것과 거의 동일한 밀도 구배를 가져야합니다. 별의 핵심은 생명과 진화 과정에서 태어나 중력에 의해 중심으로 내려 오는 더 무거운 화학 원소로 구성되어 있습니다. 밀도가 가장 낮은 토성이 주로 수소로 구성되어 있다는 사실은 열핵 반응의 주요 원천 인 수소가 열핵 폭발이 발생하는 별의 중간 영역을 차지한다는 가정을 유발합니다. 이 경우에 태어난 대부분의 중화학 원소는 별의 중력에 의해 중심으로 돌진하고, 더 작은 부분은 별의 표면을 향해 폭발에 의해 던져집니다.
위에서 설명한 내용은 또한 현대 태양이 행성 시퀀스의 밀도 구배가 갖는 시퀀스와 함께 밀도 구배를 가지고 있다고 가정하도록 유도합니다 (표 40). 이로부터 열핵 반응은 대략 태양의 중간 구형 영역에서 발생하며 표면의 두드러진 부분은 이러한 폭발의 결과입니다.
플라즈마 상태에서 별의 밀도 변화에 대한 설명 된 가설이 현실에 가깝다면, 원심력과 지나가는 별에 작용하는 태양의 중력 사이의 차이가 먼저 지연되었을 것입니다. 가장 높은 밀도를 가지며 화학 원소 분자 사이의 가장 강한 결합을 의미하는 플라즈마의 일부. 화학 원소 분자 사이의 결합이 적은 플라즈마의 가벼운 부분은 태양의 중력보다 큰 관성 원심력에 의해 태양에서 제거되어야합니다. 그러한 시나리오의 가능성은 달의 중력에 의해 형성된 지구의 바다에서의 썰물과 흐름에 의해 확인되며, 이는 관성력과 효과가 동일합니다.
물론 물은 플라즈마가 아니지만 그 유동성은 해면과 달 사이의 거리가 3.3 % 만 변할 때 달의 중력의 크기 변화에 반응하기에 충분한 것으로 밝혀졌습니다.
행성의 반경과 궤도 반경, 행성의 축과 태양과 행성의 궤도 속도에 대한 행성의 회전 각속도. 표 62, 63에 나와 있습니다.
표 62. 행성의 반경과 궤도 반경
| 행성 | 행성의 반경, m | 궤도 반경, m |
| 1. 수은 | ||
| 2. 금성 | ||
| 3. 토지 | ||
| 4. 화성 | ||
| 5. 목성 | ||
| 6. 토성 | ||
| 7. 천왕성 | ||
| 8. 해왕성 | ||
| 9. 명왕성 |
현대 행성에 작용하는 태양의 관성과 중력의 궤도 원심력이 표에 나와 있습니다. 64. 평등은 궤도의 안정성을 증명합니다 (표 64).
표 64. 행성의 속도
| 행성 | 자신의 각속도, rad / s | 궤도 각속도, rad / s | 궤도 속도, m / s |
| 1. 수은 | |||
| 2. 금성 | |||
| 3. 토지 | |||
| 4. 화성 | |||
| 5. 목성 | |||
| 6. 토성 | |||
| 7. 천왕성 | |||
| 8. 해왕성 | |||
| 9. 명왕성 |
우주에서 태양으로 온 별이 형성되기 시작한 첫 번째 궤도에서 플라즈마의 일부만 남아 태양의 중력의 힘과 관성의 원심력 사이의 동등성을 보장하는 것은 매우 자연스러운 일입니다 (표 65). 또한 별의 플라즈마 분리는 태양에 대한 자전의 시작에서 시작되었으므로 첫 번째 궤도에 남아있는 플라즈마의 궤도 속도가 감소 할 수 있습니다.
표 65. 관성과 중력의 원심력
현대 행성
| 행성 |  |  |
| 1. 수은 | ||
| 2. 금성 | ||
| 3. 토지 | ||
| 4. 화성 | ||
| 5. 목성 | ||
| 6. 토성 | ||
| 7. 천왕성 | ||
| 8. 해왕성 | ||
| 9. 명왕성 |
또한 첫 번째 궤도에 남아 있던 플라즈마 부분의 중력이 현대 행성 수성의 모양과 유사한 구형 형태를 형성 한 것도 당연합니다 (그림 228, b, 위치 6).
따라서 충분히 높은 밀도를 가진 구형 형성이 첫 번째 궤도에 남아 있었고 나머지 별의 플라즈마는 관성의 원심력에 의해 태양에서 멀어졌습니다. 결과적으로, 후퇴하는 플라즈마로부터 중력은 태양의 중력과 관성력 사이의 동등성을 보장하는 질량을 가진 플라즈마의 두 번째 부분을 형성했습니다. 두 번째 행성 인 금성이이 부분에서 형성되었고, 이전 별의 나머지 플라즈마는 태양으로부터의 거리를 계속했습니다. 그 후 우리 행성은 그것으로부터 형성되었고, 우리가 지금은 달이라고 부르는 또 다른 물체는 별의 나머지 부분에서 멀어지는 부분에서 분리되었습니다. 따라서 밀도가 높은 부분은 이전 별의 플라즈마에서 점차적으로 방출되었습니다.
별의 열핵 반응을 제공하는 최대 양의 수소를 가진 구체의 일부가 분리되고 처음 목성과 토성이 형성되는 순간이 왔습니다.
나머지 플라즈마는 정상적인 활동을하는 동안 별의 표면에 핵폭발에 의해 쫓겨 난 더 적은 수소와 더 무거운 화학 원소를 가지고있었습니다. 결과적으로 가장 먼 행성의 밀도가 증가했습니다.
물론 항성 플라즈마의 각 부분을 분리하는 과정은 매우 복잡합니다. 여기에서 화학 원소 분자와 클러스터 사이의 연결 힘, 별의 내부 중력, 별의 축을 중심으로 한 회전의 관성 원심력, 궤도 원심 관성력 및 중력의 힘 태양 행위. 그러나 항성 물질의 플라즈마 상태는 태양의 중력이 궤도에서 지연된다는 사실로 이어집니다. 우선이 부분을 결합하는 힘이 힘보다 더 크기 때문에 가장 밀도가 높은 부분 인 태양의 중력이 궤도에서 지연됩니다. 별의 밀도가 낮은 층에서 행동합니다. 별의 후퇴 부분에서 중력은 중심에 더 가까운 화학 원소로부터 다시 중심을 형성합니다.
설명 된 행성 형성 계획에서 우리는 한 평면에서의 이동 이유와 축과 태양에 대한 회전의 일치 (천왕성 제외)의 일치에 대한 질문에 대한 대답을 즉시 얻습니다. 축을 기준으로 한 태양의 회전.
행성의 위성 형성이 태양에서 멀어지는 별 부분의 플라즈마 상태의 결과 인 것은 매우 당연합니다. 이 부분들 중 일부는 별의 플라즈마 부분에서 분리되었는데, 행성을 형성하기 위해 일부를 방출하여 태양에서 멀어지면서 플라즈마의 일부를 잃었습니다. 달의 밀도가 지구의 밀도보다 낮다는 사실은 이러한 가정을 뒷받침합니다.
천왕성이 축을 중심으로 역 회전하는 경우에는 몇 가지 이유가있을 수 있으며 분석해야합니다.
따라서 행성 형성에 대한 설명 된 과정은 별의 플라즈마의 일부가 각 궤도에 도달하면 가능하며 원심력은 태양의 중력보다 큽니다. 어떻게 확인할 수 있습니까?
우리는 이미 운동 순간 보존 법칙의 역할에 주목했습니다. 우선, 모든 행성과 위성의 질량의 총 가치는 그들이 형성된 별의 질량과 같아야합니다. 또한 모든 기존 행성과 위성의 각 운동량의 총 값은 태양에 대한 회전이 시작되는 순간의 별 각 운동량과 같아야합니다 (그림 228, b, 위치 5). 이 두 수량은 계산하기 쉽습니다. 이 계산의 결과는 표 65-66에 나와 있습니다. 이러한 계산의 방법론에 대한 설명은 우리에게만 남아 있습니다.
표 65. 현대 행성의 운동 순간
| 행성 | 자신이 던질 것입니다. 순간, | 궤도가 던질 것입니다. 순간,  |
| 1. 수은 | ||
| 2. 금성 | ||
| 3. 토지 | ||
| 4. 화성 | ||
| 5. 목성 | ||
| 6. 토성 | ||
| 7. 천왕성 | ||
| 8. 해왕성 | ||
| 9. 명왕성 |
표에 제시된 정보. 40, 태양계 행성에 대한 참조 데이터에서 얻었습니다. 행성의 축과 태양에 대한 행성의 회전 각 모멘트를 계산하는 데 필요한 자신의 축과 태양 주위의 행성의 회전 각속도 값 (표 63)은 인터넷에서 가져 왔습니다. .
표 66. 현대 행성의 운동 순간
| 행성 | 궤도가 던질 것입니다. 순간,  | 장군이 던질 것입니다. 순간, |
| 1. 수은 | ||
| 2. 금성 | ||
| 3. 토지 | ||
| 4. 화성 | ||
| 5. 목성 | ||
| 6. 토성 | ||
| 7. 천왕성 | ||
| 8. 해왕성 | ||
| 9. 명왕성 | ||
| 합계 |
행성이 구형에 가까운 형태를 가지고 있으므로 회전축에 대한 관성 모멘트는 공식에 의해 결정된다는 사실에 주목합시다 
... 다음 중요한 정보 (표 65) : 모든 행성의 궤도 각운동량은 축에 대한 각운동량보다 몇 배 더 큽니다. 결과적으로 대략적인 계산을 위해 모든 행성의 총 운동 모멘트를 궤도 값과 동일하게 취하는 것으로 충분합니다.
우리는 이미 한때 상상의 "에테르"를 통해 지구 운동의 절대 속도를 결정하려는 시도가 있었으며, 당시 생각했던 것처럼 모든 공간에 퍼져 있다고 말했습니다. 가장 유명한 실험은 1887 년 Michelson과 Morley에 의해 수행되었습니다. 그러나 18 년이 지난 후에야 그들의 경험의 부정적인 결과가 아인슈타인에 의해 설명되었습니다.
Michelson-Morley 실험을 위해 장치가 사용되었으며 그 다이어그램은 그림 1에 나와 있습니다. 15.2. 장치의 주요 부품 : 광원 A, 은색 반투명 \u200b\u200b유리판 B, 두 개의 거울 C 및 E.이 모든 것이 후판에 단단히 고정되어 있습니다. 미러 C와 E는 플레이트 B에서 동일한 거리 L에 배치되었습니다. 플레이트 B는 입사 광선을 서로 수직으로 두 개로 분할합니다. 그들은 거울로 향하고 플레이트 B로 다시 반사됩니다. 플레이트 B를 다시 통과하면 두 빔이 서로 중첩됩니다 (D 및 F). B에서 E 로의 빛의 이동 시간이 B에서 C 로의 이동 시간과 같으면 나오는 빔 D와 F는 위상이 같고 상호 증폭됩니다. 이 시간이 조금이라도 다르면 빔에서 위상 편이가 발생하여 결과적으로 간섭이 발생합니다. 장치가 에테르에서 "정지 상태"인 경우 시간은 정확히 동일하며 속도가 오른쪽으로 이동하면 시간 차이가 나타납니다. 이유를 봅시다.
먼저 B에서 E로, 그리고 역으로 빛의 이동 시간을 계산해 봅시다. 시간 "there"는 t 1과 같고 시간 "back"은 t 2와 같게합니다. 그러나 빛이 B에서 거울로 이동하는 동안 장치 자체는 거리 ut \u200b\u200b1로 이동하므로 빛은 경로 L + ut 1을 c의 속도로 이동해야합니다. 따라서이 경로는 ct 1로 표시 될 수도 있습니다.
ct 1 \u003d L + ut 1 또는 t 1 \u003d l / (c-u)
(이 결과는 장치에 대한 빛의 속도가 c-u라는 것을 고려하면 분명해집니다. 그러면 시간은 길이 L을 c-u로 나눈 값과 같습니다). 마찬가지로 t2를 계산할 수 있습니다. 이 시간 동안 플레이트 B는 거리 ut \u200b\u200b2에 접근하므로 돌아 오는 빛은 L-ut 2 만 통과해야합니다. 그때
ct 2 \u003d L -ut 2 또는 t 2 \u003d l / (c + u)
총 시간은
t 1 + t 2 \u003d 2Lc / (c 2-u 2);
이것을 형식으로 작성하는 것이 더 편리합니다.
이제 빛이 플레이트 B에서 미러 C로 이동하는 시간 t 3을 계산해 봅시다. 이전과 마찬가지로 시간 t 3 미러 C가 오른쪽으로 ut 3 (위치 C까지)만큼 이동하고 빛은 빗변 BC를 따라 거리 ct 3. 직각 삼각형에서
(ct 3) 2 \u003d L 2 + (ut 3) 2,
또는
L 2 \u003d c 2 t 2 3-u 2 t 2 3 \u003d (c 2-u 2) t 2 3,
어디에서
t 3 \u003d l / √ (c 2-u 2)
지점 C '에서 뒤로 걸어 갈 때 빛은 같은 거리를 이동해야합니다. 이것은 그림의 대칭에서 볼 수 있습니다. 이것은 반환 시간이 동일하고 (t 3) 총 시간이 2t 3임을 의미합니다. 우리는 그것을 다음과 같이 쓸 것입니다.
이제 두 시간을 비교할 수 있습니다. (15.4)와 (15.5)의 분자는 동일합니다. 이것은 휴지 상태의 장치에서 빛이 전파되는 시간입니다. 분모에서 u 2 / c 2라는 용어는 작고 c보다 훨씬 작습니다. 이 분모는 장치의 움직임으로 인해 시간이 얼마나 변하는 지 보여줍니다. 이러한 변화는 동일하지 않다는 점에 유의하십시오. 빛의 C 및 역 이동 시간은 E 및 역 이동 시간보다 약간 짧습니다. 미러에서 B까지의 거리가 동일하더라도 일치하지 않습니다. 이 차이를 정확하게 측정하는 것만 남아 있습니다.
여기에 기술적 인 미묘함이 하나 있습니다. 길이 L이 정확히 같지 않으면 어떻게 될까요? 결국, 당신은 절대 평등을 이루지 못할 것입니다. 이 경우 장치를 90 ° 회전하고 기체를 이동 방향으로 배치하고 BE를 가로 질러야합니다. 길이의 차이는 역할을 중단하고 악기를 돌릴 때 간섭 무늬의 이동을 관찰하는 것뿐입니다.
실험 중에 Michelson과 Morley는 BE 세그먼트가 궤도 (낮과 밤의 특정 시간)에서 지구의 운동과 평행 한 것으로 밝혀 지도록 장치를 배치했습니다. 궤도 속도는 약 30km / 초이며 낮이나 밤의 특정 시간과 연중 특정 시간에 "에테르의 드리프트"가이 값에 도달해야합니다. 장치는 이러한 현상을 알아 차릴만큼 민감했습니다. 그러나 시간의 차이는 발견되지 않았습니다. 에테르를 통한 지구의 운동 속도는 감지 할 수없는 것으로 판명되었습니다. 테스트 결과는 0이었습니다.
신비 스러웠습니다. 이것은 놀라운 일이었습니다. 교착 상태에서 벗어나는 방법에 대한 첫 번째 유익한 아이디어는 Lorenz에 의해 제시되었습니다. 그는 모든 물질 체가 이동 중에 수축하지만 이동 방향으로 만 수축한다고 인정했습니다. 따라서 정지 된 신체의 길이가 Lo이면 속도 u로 움직이는 신체의 길이 (L ||라고 부릅니다. 여기서 || 기호는 신체의 길이를 따라 움직임이 발생 함을 나타냄)는 다음과 같이 주어집니다. 공식
이 공식을 Mankelson-Morley 간섭계에 적용하면 B에서 C까지의 거리는 동일하게 유지되고 B에서 E까지의 거리는 L√ (1-u 2 / c 2)로 단축됩니다. 따라서 식 (15.5)는 변경되지 않지만 식 (15.4)의 L은 (15.6)에 따라 변경됩니다. 결과적으로 우리는
이것을 (15.5)와 비교하면 이제 t 1 + t 2 \u003d 2t 3임을 알 수 있습니다. 따라서 장치가 우리가 제안한대로 실제로 수축하면 Michelson-Morley 실험이 효과를 내지 못한 이유가 분명해집니다.
수축 가설이 경험의 부정적인 결과를 성공적으로 설명했지만, 그 자체가 경험을 설명하는 데 어려움을 없애는 것이 유일한 목적이라는 비난에는 무방비 상태였습니다. 그녀는 너무 인위적이었습니다. 그러나 에테르 바람을 감지하는 다른 실험에서도 비슷한 어려움이 발생했습니다. 결국 자연이 인간에 대한 "음모"에 들어간 것처럼 보였고, 그녀는 음모에 의지 한 다음 사람이 u를 측정하려고하는 모든 현상을 무효화하기 위해 새로운 현상을 도입했습니다.
그리고 마지막으로, 완전한 음모가 자연의 법칙이라는 것이 인식되었습니다 (Poincaré가 지적한대로)! Poincaré는 본질적으로 어떤 식 으로든 에테르 바람을 감지하는 것이 불가능하다는, 즉 절대 속도를 감지하는 것이 불가능하다는 법칙이 있다고 제안했습니다.
Michelson 간섭계에 대해 자세히 알아보기 전에 위에서 살펴보고 빛 수차의 영향을 과소 평가하면 어떤 결과가 발생하는지 이해해 보겠습니다.
그림의 왼쪽. 1은 광선의 전체 경로를 보여줍니다. 같은 그림의 오른쪽에는 현대 과학에서 채택한 단순화 된 다이어그램이 그려져 있습니다. 오른쪽 그림에서 우리는 광원이 고정 된 기기의 정사각형 바닥, 광선을 반복적으로 반사하는 거울 시스템, 간섭 사진을 관찰하기위한 광학 기기 (Michelson는이를 "망원경"이라고 함)를 볼 수 있습니다. 위상차와 직접적으로 관련된 간섭 빔의 광 경로를 늘리려면 미러 시스템이 필요합니다. 그러나 거울은 근본적으로 중요하지 않습니다. 거울이 더 많거나 적을 수 있습니다.
 |
그림: 하나. Michelson 간섭계의 광선 경로... 오른쪽 그림에서 광원 0의 광선 1은 지구 운동 방향으로 전파됩니다. 광선 2는 거울 C에서 반사 된 광선 1입니다. 거울 A에서 반사 된 광선 3은 광선 4가됩니다. Michelson이 언급했듯이 광선 1-2가 취한 광 경로는 광선 3-4가 취한 광 경로와 동일하지 않습니다. 따라서 지점 B에서 만나면 빔 1-2와 빔 3-4의 경로 차이에 비례하는 거리가 간섭 무늬를 제공합니다. 이것에 전통적인 Michelson-Morley 실험을 설명하는 모든 교과서에 재현 된 다이어그램에서 수차 각도는 실제로 각도 α입니다. 수차의 효과는 광원 또는 수신기의 움직임에 따라 한 방향 또는 다른 방향으로 광선의 "드리프트"효과와 비교됩니다. 불행히도 광선 3의 편향 부호를 선택할 때 실수가있었습니다. 다이어그램에서 광선 3은 오른쪽으로 편향되고 실제로는 왼쪽으로 편향되어야합니다 (레이 3 ").
학교 교과서에서 수차는 움직이는 자동차의 측면 창에 비가 내리는 비스듬한 물 분사를 통해 설명됩니다. 이 제트는 차량 모션 벡터의 방향과 예각을 형성합니다. 실제로, 당신이 도로를 따라 움직이는 차 안에 앉아 있다고 상상해보십시오. 속도 삼각형이 형성됨에 따라 자동차 내부의 측면 창에 빗방울이 비스듬하게 그려집니다 : 수평 다리 v 1-차량 속도; 수직 다리 v 2-위에서 아래로 떨어지는 속도. 그러면이 삼각형의 빗변은이 두 속도의 벡터 합입니다. 이것이 수차 효과가 나타나는 방식입니다.
이 현상에 따르면 천문학 자들은 별을 관찰 할 때 망원경을 지구 운동 방향으로 약간 돌립니다. 그렇지 않으면 망원경 렌즈에 들어간 파면 부분이 접안 렌즈에 닿지 않습니다. 또한 수차의 크기는 밤하늘의 별 위치에 따라 다릅니다. 연중 우리 머리 바로 위에있는 별은 수차 편차 α \u003d 20.45 "의 각도 반경을 갖는 규칙적인 원을 나타냅니다. 천정에서 특정 각도 거리에 위치한 별은 타원을 나타냅니다. 수평선에있는 별, 즉 황도면 (지구 궤도)은 동일한 각도 편차 ± α로 직선으로 진동합니다.
그림: 2. 수차 효과의 본질... 지구 궤도면에 직각을 이루는 방향 인 별은 지구 운동 방향으로 α \u003d 20.45 "각도만큼 변위되는 것으로 밝혀졌습니다. 따라서 망원경 튜브는 비스듬히 기울어 야합니다. 수직 방향으로 α. 수차의 영향은 지점에서 망원경 렌즈로 들어오는 빔 빛이 과, 해당 지점에서 접안 렌즈에 도달해야합니다. 에지상의 관찰자가 볼 수 있도록 경사각 α가 결정됩니다. 두 속도의 벡터 합 - 빛의 속도 씨 그리고 궤도에서 지구의 속도 v, 그래서 망원경 튜브 내부 빛의 속도 ( 씨 ") 세그먼트 AC 피타고라스 공식에 의해 결정됩니다. 으로 고전적인 속도 추가 공식 - (씨² – v²) ½ (이 설명은 내가 이전에 쓴 기사에서 빌린 것입니다. 상대성 이론에 대한 주요 주장).
이 작업의 첫 번째 부분에서 Michelson-Morley 실험에 대한 올바른 이해는 빛의 파동 특성을 고려한 것에서 비롯된다는 점이 반복적으로 강조되었으며 실제로 그렇습니다. 그러나 점 물체의 예에서도 수차 현상을 관찰 할 수 있음을 기억해야합니다. 뉴턴의 광학 이론에 따르면 수차의 발견자인 J. Bradley가 빛을 소체 형태로 표현했다는 사실을 잊지 말아야합니다.
따라서 망원경이나 자동차의 예에서 움직이는 것은 리시버... 우리는 반복합니다, 별이나 빗방울이 수직으로 아래로 떨어지면 수신기의 움직임으로 인해 예각 α가 형성되어 법선에서 측면으로 퇴적됩니다 수신기의 이동 방향으로... 음, 움직이면 어떻게 되나요 출처? 분수가 차체에 설치되어 있고 제트가 수직으로 위로 향한다고 상상해보십시오. 자동차가 움직일 때이 제트기는 자연스럽게 뒤로 젖혀집니다. 따라서 광원이 움직일 때 수차 각도 α를 법선에서 떼어 놓아야합니다. 반대편 소스의 속도 벡터에.
따라서 그림에서. 광원 0의 1 광선 3은 지점 A를 향하지 않고 지점 D를 향합니다. Michelson이 착각했습니다. 그의 머릿속에는 두 척의 배가 흐름을 따라 움직이는 강의 그림이있었습니다. 이 사진을 위해 그는 장치에서 광선의 이동 시간을 계산하고 위상차를 얻었습니다. 그러나 이것은 그의 그림의 단점과 결과적으로 계산을 소진시키지 않습니다.
바깥쪽으로 작업에서 가져온 간섭계의 광선 경로 (오른쪽 그림 참조)의 Michelson 패턴은 모든 반사 각도가 입사각과 같을 때 기하학적 광학의 그림과 유사합니다. 그러나 일탈이 있으면이 법을 위반합니다. 반투명 거울에 45 ° 각도로 떨어지는 광선은 더 이상 같은 각도에서 반사되지 않고 다른 각도 (45 ° + α)로 반사됩니다. 결과적으로 소스, 수신기 및 미러 시스템의 빠른 이동의 경우 더 이상 법칙을 사용할 수 없습니다. 기하학적 광학유효하다 변화 없는 케이스.
움직이는 시스템에서 "광 경로"의 개념이 수정됩니다. 이 경우 고정 광원 및 수신 센서의 광학에서 고려되지 않는 수차 및 도플러 효과의 효과를 고려해야합니다. 간섭계의 기존 빔 경로는 간섭 패턴의 원인이되는 위상차를 계산하는 데 적합하지 않습니다. 강에 의해 날아가는 보트에 대한 Michelson의 예에서 직접 가져 왔습니다. 빛의 광선으로 상황은 완전히 다릅니다. 그들은 빛의 진동의 근원과 수신기가 움직이는 동안 고정 된 미묘한 매체에 퍼집니다.
간섭계와 실험 계획에 대해 자세히 알아보기 전에 전날 무슨 일이 있었는지 살펴 보겠습니다. 이를 위해 1887 년 실험을 바탕으로 작성된 Michelson과 Morley의 기사에서 발췌 한 내용을 인용합니다.
"Fresnel에 따르면,"저자는 "파동 이론에서 에테르는 투명 매체의 내부를 제외하고는 먼저 정지 상태에있는 것으로 가정하고, 두 번째로 이동하는 것으로 간주됩니다. (에 대한 매체의 속도보다 느린 속도 엔²-1) / 엔², 여기서 엔 굴절률입니다. 이 두 가설은 수차에 대한 완전하고 만족스러운 설명을 제공합니다. 두 번째 가설은 믿을 수없는 것처럼 보임에도 불구하고 첫 번째로 Fizeau의 놀라운 실험과 두 번째로 우리 자신의 연구에 의해 완전히 입증 된 것으로 간주되어야합니다. 첫 번째 가설의 실험적 검증이이 작업의 목적입니다.
만약 지구가 투명한 물체라면, 방금 언급 한 실험을 고려하면, 아마도 지구의 궤도 운동에도 불구하고 분자간 에테르가 우주에서 정지하고 있다고 가정 할 수있을 것입니다. 그러나 우리는 이러한 실험의 결론을 불투명체로 확장 할 권리가 없습니다. 그러나 에테르가 금속을 통과 할 수 있고 통과한다는 것은 의심의 여지가 없습니다. Lorenz는 그림으로 수은 압력계 튜브를 사용합니다. 튜브가 기울어지면 수은 위 공간에있는 에테르는 압축 할 수 없기 때문에 확실히 밖으로 밀려 나옵니다. 그러나 다시 말하지만, 우리는 그것이 완전히 자유 로워 진다고 가정 할 권리가 없으며, 비록 약하지만 저항이 있다면 지구 전체와 같은 불투명 한 물체가 자유로운 통행을 제공한다고 믿을 수는 없습니다. 이 모든 질량을 통해 에테르의. 그러나 Lorenz가 적절하게 언급했듯이“내 생각에는이 문제도 중요하지만 가설의 타당성 또는 단순성에 기반한 고려 사항에 따라 스스로를 안내하지 않고 경험으로 전환하는 것이 좋습니다. 에테르가 지구 표면에있는 휴식 상태 나 운동 상태를 인식하는 법을 배우기 위해.
1881 년 4 월이 문제를 해결하기위한 방법이 제안되고 테스트되었습니다.
측정 된 양에 대한 공식을 도출 할 때,이 운동에 수직 인 광선의 경로에 에테르를 통한 지구 운동의 영향을 간과했습니다. 이 누락과 전체 실험에 \u200b\u200b대한 논의는 GA Lorentz에 대한 매우 심층 분석의 주제이며, 그는이 효과를 무시해서는 안된다는 것을 알게되었습니다. 결과적으로 실제 측정 값은 추정값의 절반에 불과하고 후자는 이미 실험적 오차를 거의 넘지 않았기 때문에 실험 결과에서 도출 된 결론에 대해 철저히 의문을 제기 할 수 있었다. 그러나 이론의 주요 부분이 의심의 여지가 없기 때문에 이론적 결과가 실험 오류에 의해 숨겨지지 않을만큼 충분히 크다는 확신을 줄 수있는 변경으로 실험을 반복하기로 결정했습니다. "
“위에 인용 된 편지에서 연행 계수의 개념이 도입 된 프레 넬조차도 그 값의 채택이 케이 = (엔²-1) / 엔² 우리가 에테르의 부동성을 인식하더라도 일부 광학 현상에 대한 지구 운동의 영향이 없음을 설명 할 수 있습니다. 상대성 원리를 전기 역학으로 확장하는 것을 분명히 거부합니다. 미래에는 항력 계수 문제가 이론의 중심점이됩니다. 초기 프레 넬 전제 (동일한 탄성을 가진 서로 다른 몸체에서 서로 다른 에테르 밀도)가 불충분하다는 것을 인식하고 후속 연구자들은 다른 모델을 기반으로 항력 효과를 동적으로 해석하려고했습니다.
Stokes는 모든 에테르가 신체 내부로 이동하고 정면에서 지구 또는 다른 신체로 들어가는 에테르가 즉시 압축되고 신체 뒤에 남겨진 에테르가 방출된다고 가정하면 프레 넬 계수를 얻을 수 있다고 언급했습니다.
이것으로부터 Michelson과 Morley가 실제로 Lorenz가 선호하는 Stokes에 대한 아이디어를 정확히 테스트했다는 것이 분명해졌습니다. Fresnel 모델에 따르면 에테르는 바람을 일으키지 않습니다. 물리 체는 에테르 밀도에서 불균일성을 생성하여 지구 궤도 속도로 태양 주위를 이동하지만 에테르 자체는 정지 상태에 있습니다. 프랑크푸르트와 프랭크는 당신이 이것을 받아 들인다면 "상대성 원리를 전기 역학으로 확장하는 것을 명백히 거부하는 것"을 의미한다고 정확하게 지적했습니다. 한편,이 심각한 문제가 논의 될 무렵에는 마하가 이미 전체 상대성 이론을 선포 한 바있다. 그와 동의 한 사람들은 자동으로 새로운 개념을 고수하지 않은 스톡스와 로렌츠의 입장으로 전환했습니다.
오래된 생각에 따르면, 지구는 태양 주위를 움직일 때 날아 다니는 공이 공기에 의해 날리는 것처럼 천상의 매체에 의해 날려 져야합니다. 마찰의 결과로 에테르가 아무리 방출 되더라도 지구와 다른 행성들은 조만간 태양에 떨어질 것입니다. 그러나 천문학 자들은 움직임이 느려지는 것을 느끼지 못했습니다. 다음 해는 이전 해와 정확히 같습니다. 이 문제는 물리학 자들이 빛이 전파 빔에 수직으로 향하는 전기장과 자기장의 진동이라는 사실을 입증했기 때문에 더욱 악화되었습니다. 그러한 횡축 변동은 다음에서만 가능합니다. 절대적으로 견고하다 몸. 이것은 행성과 다른 모든 물체가 고체로 움직이는 것을 의미합니까? 불합리한!
Michelson 당시에는 이런 종류의 움직임의 모델이 될 수있는 물건이 없었습니다. 오늘날 세계에 대한 지식이 크게 확장되었습니다. 반도체의 물리학을 연구 할 때 위에서 설명한 상황을 시뮬레이션 할 수있는 메커니즘이 발견되었습니다. 예를 들어, 게르마늄의 저온에서 소위 엑시톤... 이들 준 입자 반도체 물질을 옮기지 않고 반도체로 이동합니다.
따라서 에너지 여기는 고체로 형성되며 수소 원자와 유사하며 해당 특성으로 설명됩니다. 궤도의 보어 반경, 운동량, 질량 등 특정 조건에서 다음을 얻을 수 있습니다. 바이 엑시톤 -헬륨 유사체, 트라이 엑시톤 -리튬 유사체. 물리학 자들이 발견 흥분성 액체그것은 액; 방울이 증발 될 수 있습니다. 곧 고체 물리학 역학을 다룬다 슈퍼 물질, 일반 물질 위에 구축됩니다.
그러나 Michelson 시대에 많은 건설적으로 생각하는 물리학 자들은 보통 물질의 원자와 분자가 소용돌이 또는 에테르 매질의 더 복잡한 여기에 의해 형성되었다고 믿었습니다. 예를 들어 J.J. Thomson은 와류와 패러데이 튜브를 사용하여 전자와 원자를 모델링하려고했습니다. 물질과 에테르 , 전기와 물질 읽기에도 유용합니다.) 그와 같은 물리학 자들은 "에테르 바람"이 등록 될 수 없다는 것을 완벽하게 이해했습니다. 지구와 그 위에있는 모든 것 (마이클 슨 간섭계를 켭니다)은 마치 파도가 바다 표면 위로 미끄러지는 것처럼 열린 공간에서 날아갑니다.
Michelson-Morley 실험이 왜 상대 주의자들에게 그렇게 강한 인상을 주 었는지 말하기는 어렵습니다. 결국 Mascar조차도 1869-1874에서 대규모 실험을 수행 한 후. 결론 : "빛의 반사, 회절, 이중 굴절 및 편광 평면의 회전 현상은 우리가 태양의 빛이나 지구 광원을 사용할 때 지구의 병진 운동을 똑같이 드러 낼 수 없습니다." 질문은 왜 Michelson 설정에서 얻은 간섭 패턴에서 특별한 것을 기대할 필요가 있었습니까? 프랑크푸르트와 프랭크는 앞서 언급 한 긍정적 인 결과를 얻은 밀러 외에 유사한 실험이 마이클 슨의 이미 부정적인 결과를 확인한 레일리 (1902)와 브레스 (1905)에 의해 수행되었다고 회상한다. 실험 해석의 불일치, 경험적 결과에 대한 오해 및 불신의 정도는 주로 물리학 자의 세계관에 달려 있음이 분명합니다.
형식 주의자-현상 주의자와 합리주의 자-구성 주의자의 인식 론적 접근의 차이는 오랫동안 논의 될 수있다. 그러나 이제는 Lorentz의 세계관이 전자로, J.J. Thomson의 세계관이 후자에 끌렸다는 것을 이해하는 것이 중요합니다. 그의 전자 이론에서 Lorentz는 J.J. Thomson과 달리 전자를 수학적 점으로 표현했으며 내부 구조에 대해 의아해하지 않았습니다. 그는 또한 물질의 원자가 자체적으로 존재하고 에테르 매체 자체가 존재한다고 믿었습니다. 그의 생각은 추상적 인 상징주의로 스며 들었고, 시각적 표현에는 거의 공간이 주어지지 않았습니다. 이 현상의 물리학은 오랜 수학적 계산으로 인해 사라졌습니다.
1851 년에 수행되고 1886 년 Michelson에 의해 반복 된 Hippolyte Louis Fizeau (1819-1896)의 실험은 움직이는 매체에서 빛의 속도를 결정하는 것과 관련이 있습니다. 실험의 단순화 된 개략도는도 4에 도시 된 것과 유사하다. 책에서 가져온 16.
무화과. 16. 광원에서 나오는 빛 엘 , 두 개의 광선으로 갈라져 물이 빠르게 흐르는 파이프를 통과합니다. 유... 점에서의 광선 경로의 차이로 인해 과 속도의 방향을 변경하여 이동할 수있는 간섭 무늬가 나타납니다. 유... 이론적으로 결과 속도는 두 가지 속도를 추가하는 기본 공식으로 구해야합니다. V \u003d c "± u어디 c "\u003d c / n 굴절률이있는 매질의 빛의 속도 엔... 그러나 실험 결과이 공식은 계산에 적합하지 않습니다. V.
진공 상태에서 빛의 속도가 다음과 같이 표시되면 씨, 굴절률이있는 매체 엔 감소합니다. c "\u003d c / n... 진공에서와 같이 공기에서는 다음과 같습니다. c "\u003d c \u003d 300,000 km / s, 공기의 굴절률은 엔 하나에 가깝다. 물을 위해 엔 \u003d 1.33 및 씨 " \u003d 225,000km / s 및 다이아몬드 엔 \u003d 2.42 및 씨 " \u003d 124,000km / s. 매체 밀도가 높을수록 빛의 속도가 낮아집니다 (다이아몬드의 밀도는 물보다 3.5 배 높습니다). 음향학에서는 일반적으로 역관계가 관찰됩니다. 소리가 331m / s의 속도로 공기에서 전파되면 물에서-1482m / s, 강철-6000m / s에서 전파됩니다. 그러나 매질의 밀도에 대한 음파 속도의 의존성은 그다지 모호하지 않으며 물질의 구조 (표 3 참조 음향학 소개).
Fizeau는 수성 매질이 움직이기 시작할 때 그 속의 빛의 속도는 두 가지 속도를 추가하는 "상대 론적"공식에 따라 발견됩니다.
어디 유 \u003d 7m / s, 난류 와류가 형성되지 않습니다. 파이프의 한 섹션에서 물 이동 속도 유 속도와 일치 씨 " 수식에 나타나고 다른 영역과 일치하지 않고 "-"를 입력합니다.
그러나 19 세기 중반에는 마지막 공식에 대한 "상대 주의적"해석에 의문의 여지가 없었습니다. 그 대략적인 값은 해석에 귀속되었고 그 뒤에 결과 속도의 더 복잡한 의존성이 숨겨졌습니다. V 광선의 파장에. 괄호 안의 표현은 항력 계수, 이는 1818 년에 도미니크 프랑수아 장 아라고 (1786-1853)의 실험 후 Augustin Jean Fresnel (1788-1827)에 의해 추론되고 설명되었습니다.
Arago는 수차 각도를 측정하는 동안 움직이는 유리 프리즘으로 실험했습니다. 그는 두 개의 익숙한 속도 벡터가 일반적인 방법으로 더 해지고 뺄 것이라고 예상했습니다. V \u003d c "± u... 그런 다음 실험 논리에 따라 수차 각도가 변경되어야합니다. 그러나 1 초의 정확도에서 J. Bradley가 찾은 α \u003d 20.45 "값은 변경되지 않았습니다.
실험의 목표는 다르게 공식화 될 수 있으며 역 문제는 해결 될 수 있습니다. 30km / s의 속도로 움직이는 지구상의 프리즘의 굴절률은 고정 된 별의 빛이 프리즘을 통과하면 어떻게 변할까요? . 이 문제의 공식화에 대한 부정적인 결론은 다음과 같습니다. 프리즘의 굴절률은 변하지 않습니다.
Fresnel은 광파가 착용하는 것을 받아 들였습니다. 세로 음향 파 ( 횡축 광파의 본질은 1821 년에 그에 의해 확립되었습니다). 우리가 이미 알고 있듯이 특정 물질의 소리의 속도 ( 음향학 소개), 물질의 밀도에 따라 다릅니다. 과도한 밀도는 예를 들어 공기 및 물 와류와 같은 다양한 유형의 매체 여기의 결과로 발생합니다. 음파가 속도로 움직이는 것을 통과하면 유 그런 다음 소용돌이 내부의 음속은 "상대 론적"공식에 따라 과도한 밀도에 반응합니다. 그 안에 포함 된 모든 공기는 소용돌이 속에서 소용돌이 치고 소용돌이와 함께 운반되는 것 같습니다. 만약 그렇다면, 결과적인 속도는 "고전적인"속도 추가 공식에 의해 결정되었을 것입니다. 그러나 이것은 일어나지 않았습니다. 높은 공식적인 이론적 수준에서 Fresnel은 광학 현상과 음향 현상 사이의 평행선을 그리는 데 성공했습니다. 그는 열린 공간의 에테르 밀도와 비교하여 물질 체의 에테르 밀도의 초과 만이 끌려 갈 수 있음을 보여주었습니다.
회절과 편광을 포함한 모든 광학 문제를 설명하는 프레 넬의 파동 이론은 그의 생애 동안 그리고 사망 후 거의 20 년 동안 고요하게 통치했습니다. 주로 Arago, Fresnel, Foucault 및 Fizeau가 대표하는 프랑스 안경원 학교는 분명히 세계를 지배했습니다. 프랑스의 영원한 라이벌 인 영국인은 과학 분야뿐만 아니라 문화적, 정치적, 군사적 측면에서도 적들의 성공을 부러워했습니다.
프레 넬은 계수를 유도했습니다. 부분적인 연행, 빛의 속도를 결정하는 에테르의 두 가지 특성으로 작동합니다. 그의 탄력, 이동 미디어에 대해 변경되지 않았으며 해당 변수 밀도... 1840 년대 중반 영국인 조지 가브리엘 스톡스 (1891-1903)는이 아이디어를 처음으로 표현했습니다. 완전한 예를 들어 우리 행성과 같이 움직이는 물체에 의한 에테르의 동반. 그렇게하면서 그는 에테르의 세 번째 기계적 특성에 의존했습니다. 점도... 1849 년에 그는 "움직이는 유체의 내부 마찰 이론과 탄성 고체의 평형과 운동에 관한 이론"을 출간하여 운동을 설명하는 유명한 미분 방정식을 얻었습니다. 점성 액체.
스톡스는 지구가 부피 내에서뿐만 아니라 표면 너머까지 에테르를 완전히 운반한다고 믿었습니다. 행성에 의해 운반되는 에테르 층이 얼마나 높은지는 알 수 없습니다. 밀러는 에테르 바람의 속도를 측정하기 위해 가능한 한 높은 간섭계와 함께 상승하려고했습니다. 아마도 산이나 비행선의 높이에서 바람이 불고있을 것입니다. 1851 년의 Fizeau 실험은 Stokes 이론의 불일치와 Fresnel 이론의 타당성을 설득력있게 증명했기 때문에 정확했습니다.
1868 년, 유명한 영국인 James Clerk Maxwell (1831-1879)은 Fizeau와 유사한 실험을 수행했습니다. 그러나 실험의 결과로 그는 프레 넬 이론에 대한 승리를 인정해야했습니다. Fizeau의 실험은 β의 1 차 효과를 다루었 기 때문에 Maxwell은 물리학 자들이 이러한 소량을 측정하는 방법을 배우는 미래에 β²의 효과가 느껴질 수 있다고 제안했습니다.
1871 년 영국인 George Biddel Airy (1801-1892)가 물로 채워진 망원경으로 관측했을 때 항성 수차를 측정 한 다음 실험에서도 Fresnel의 정확성이 확인되었습니다. 마지막으로, 1851 년 Fizeau의 실험적 설정에 가까운 계획에 따라 Michelson과 Morley가 수행 한 1886 년 실험은 부분 에테르 혼입 이론의 타당성을 다시 한번 입증했습니다. 다음은 1927 년 주년 컨퍼런스에서 Michelson이 언급 한 방법입니다.
“1880 년에 저는 광속을 측정 할 수있는 가능성을 생각했습니다 v 태양계에서 지구의 움직임. 1 차 효과를 감지하려는 초기 시도는 고정 에테르를 통해 이동하는 시스템의 아이디어에 기반을두고 있습니다. 1 차 효과는 비례 v / c어디 씨 빛의 속도입니다. 사랑하는 오래된 에테르 (지금은 버려졌지만 개인적으로 여전히 고수하고 있음)의 개념을 바탕으로 한 가지 가능성이 예상되었습니다. 즉 공기 나 물로 채워진 망원경의 경우 빛의 수차가 달라야한다는 것입니다. 그러나 실험은 기존 이론과 달리 그러한 차이가 존재하지 않는다는 것을 보여주었습니다.
프레 넬의 이론이이 결과를 가장 먼저 설명했습니다. Fresnel은 물질이 에테르를 부분적으로 (에테르의 동반) 포착하여 속도를 제공한다고 제안했습니다. v, 그래서 v "\u003d kv... 그는 확인 케이 -굴절률을 통한 프레 넬 계수 엔: 케이 = (엔²-1) / 엔². 이 계수는 다음 실험의 부정적인 결과에서 쉽게 얻을 수 있습니다.
두 개의 광선이 하나의 경로 (0,1,2,3,4,5)를 따라 반대 방향으로 통과되어 간섭 패턴을 생성합니다. 나는 물이 채워진 파이프입니다. 지금 전체 시스템이 속도로 움직이고 있다면 v 에테르를 통해 파이프가 위치 I에서 위치 II로 이동할 때 간섭 무늬의 이동이 예상되어야합니다. 변위는 관찰되지 않았습니다. 이 실험에서 에테르의 부분 항력을 고려하여 프레 넬 계수를 결정할 수 있습니다. 케이... 또한 Lorentz 변환에서 매우 간단하고 직접적으로 파생 될 수 있습니다.
Fresnel이 얻은 결과는 모든 연구자들에 의해 보편적으로 인정되었습니다. Maxwell은 다음과 같이 지적했습니다. 예상되는 1 차 효과가 발견되지 않으면 다음과 비례하는 2 차 효과가있을 수 있습니다. v²/ 씨². 그런 다음 v \u003d 지구 궤도 운동의 경우 30km / s v / c \u003d 10 –4 우리는 v²/ 씨² \u003d 10 –8. Maxwell에 따르면이 값은 너무 작아서 측정 할 수 없습니다.
그러나 나는 광파를 사용함으로써 그러한 2 차 효과를 측정하기위한 적절한 장치를 고안 할 수있는 것처럼 보였다. 나는 거울을 포함하는 장치를 생각 해냈고, 빠르게 움직이는 v 에테르를 통해. 이 장치에서는 두 개의 광선이 전파됩니다. 첫 번째는 벡터와 평행하게 앞뒤로 이동합니다. v, 두 번째는 속도 벡터에 직각으로 통과합니다. v... 에 따라 고전 이론 속도로 인한 광경로의 변화 v세로 및 가로 빔에 대해 달라야합니다. 이것은 프린지에서 눈에 띄는 이동을 생성해야합니다. ...
장치가 빠르게 움직일 때 v 에테르를 통해, 빛에서와 같은 효과가 발생합니다 보트 이동강의 하류와 상류, 그리고 조류를 가로 질러 앞뒤로 떠 다니는. 거리를 왕복하는 데 필요한 시간은 두 경우 모두 다릅니다. 이것은 다음 고려 사항에서 쉽게 알 수 있습니다. 강의 속도가 어떻든간에 배는 움직 이기만한다면 항상 출발지로 돌아 가야합니다. 개울 건너 강하. 보트가 움직이는 경우 개울을 따라, 그러면 그녀는 해류에 맞서 헤엄 칠 때 그녀가 시작한 곳에서 더 이상 도달하지 못할 수 있습니다.
베를린의 헬름홀츠 실험실에서 실험을 시도했지만 도시 고속도로의 진동으로 인해 간섭 무늬의 위치가 안정화되지 않았습니다. 장비는 포츠담의 실험실로 옮겨졌습니다. 감독의 이름 (보겔 인 것 같음)을 잊어 버렸지 만, 그가 내 실험에 즉시 관심을 갖게 된 것을 기쁘게 생각합니다. 그는 전에 나를 본 적이 없지만 실험실 전체와 직원을 내 처분에 맡겼습니다. 포츠담에서는 결과가 없습니다. 광로가 약 1m이기 때문에 정확도가 그리 높지는 않았지만 결과가 상당히 좋았다는 점이 흥미 롭습니다.
미국으로 돌아 왔을 때 나는 클리블랜드에서 몰리 교수와 협력 할만큼 운이 좋았습니다. 이 장치는 베를린에서 사용 된 것과 동일한 원리를 사용했습니다. 사실, 광선의 단일 통로 대신 특정 수의 반사를 도입하여 광 경로의 길이를 늘 렸습니다. 사실, 경로의 길이는 10-11m 였는데, 이는 에테르를 통한 지구의 궤도 운동으로 인해 밴드의 절반으로 이동해야합니다. 그러나 예상되는 편향은 발견되지 않았습니다. 대역 이동은 이론에 의해 예측 된 것의 1/20 또는 심지어 1/40 미만으로 결정되었습니다. 이 결과는 지구가 에테르를 거의 완전히 포착하여 에테르와 지구 표면의 상대 속도가 0이거나 매우 낮도록 해석 할 수 있습니다.
그러나이 가정은 또 다른 중요한 이론적 조건과 모순되기 때문에 매우 모호합니다. Lorentz는 또 다른 설명을 제안했습니다 ( 로렌츠 수축), 그는 알려진 결과의 결과로 최종 형태로 추론 lorentz 변환... 그들은 모두의 본질을 구성합니다 상대성 이론» .
이 단편에서 Michelson은 형성의 주요 이정표를 반영했습니다. 특수 상대성 이론... 보시다시피, 에테르 드리프트를 탐지하는 실험의 부정확성은 두 가지 잘못된 전제에서 비롯됩니다. 우선, 실험의 저자는 세계 환경의 물질과 지구를 "만드는"물질이 다르다고 잘못 믿었습니다. 그래서 에테르 바람이 태양 주위를 공전 할 때 행성 표면에서 관찰되어야합니다. 두 번째 실수는 강에서 보트의 움직임과 이전 하위 섹션의 끝에서 논의 된 간섭계의 빔 경로 사이의 잘못된 유추에서 비롯되었습니다.
어거스틴 장 프레 넬 이론 (1788-1827)은 Arago의 1810 년 실험을 성공적으로 해석하여 움직이는 렌즈에서 빛의 속도를 측정하는 개념을 사용하여 만들어졌습니다. 에테르의 부분적 동반 Fizeau 실험에서 간섭 그림의 불변성을 설명했습니다. 같은 방식으로 Michelson-Morley 실험에서 간섭 그림의 불변성에 대한 구체적인 이유를 찾아야했습니다. Michelson과 긴밀히 협력 한 Lorentz는 벡터 방향으로 육체의 선형 치수 감소를 제안했습니다. v, 그것은 그가 발견 한 변형에서 따랐다. 그러나 이러한 변형은 특히 아인슈타인의 상대성 이론 해석에서 물리적 의미가 부족했습니다.
부정적인 결과의 진정한 이유는 다른 곳에 있으며 그 의미는 다음과 같습니다. 파동 소스가 수신기와 동일한 이동 플랫폼에있는 경우 보상 파장, 주파수 및 진동주기는 고정 플랫폼과 동일하게 유지됩니다. 이 플랫폼은 움직임의 벡터와 관련하여 어떤 각도로든 회전 할 수 있습니다.이 경우에도 보상 메커니즘이 작동하므로 간섭 패턴은 변경되지 않습니다. 이 주장은 이미 언급되었지만 너무 많이 상기시키는 것이 특히 상대 주의자들에게 해가되지 않을 정도로 중요하다.
